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La t\u00e9cnica de espectrofotometria de absorci\u00f3n at\u00f3mica esta basada en el fen\u00f3meno de absorci\u00f3n de luz. Es decir, en la absorci\u00f3n de luz a longitudes de onda muy definidas por parte de \u00e1tomos vaporizados en estado de reposo. El elemento en estudio, es situado en una llama, donde es disociado de sus enlaces qu\u00edmicos y, por ganancia de electrones, se sit\u00faa en un estado at\u00f3mico base neutro no excitado ni ionizado.\u00a0En este estado, el \u00e1tomo es capaz de absorber la radiaci\u00f3n emitida por una fuente consistente en un\u00a0l\u00e1mpara de c\u00e1todo hueco<\/strong>, constituida del material a estudiar, y que emite el espectro de l\u00edneas de \u00e9ste.<\/p>\n INSTRUMENTAL INTERFERENCIAS\u00a0<\/strong><\/p>\n
\nLa caracter\u00edstica de inter\u00e9s en las medidas de absorci\u00f3n at\u00f3mica es la cantidad de luz, a la longitud de onda seleccionada, que es absorbida, cuando la luz pasa a trav\u00e9s de una nube at\u00f3mica. Con la ayuda de un monocromador, se selecciona la longitud de onda de inter\u00e9s, y se mida la atenuaci\u00f3n de la luz incidente a su paso por la nube at\u00f3mica. La\u00a0Ley de Lambert Beer\u00a0<\/strong>es v\u00e1lida para relacionar la concentraci\u00f3n de los \u00e1tomos en la llama con la absorci\u00f3n de la luz, y de esta manera se puede efectuar una determinaci\u00f3n cuantitativa del analito presente, midiendo la cantidad de luz absorbida.<\/p>\n
\n![\"Sin](\"http:\/\/agora.xtec.cat\/ies-merce-rodoreda\/wp-content\/uploads\/usu644\/2017\/05\/Sin-t\u00edtulo.jpg\")
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\n<\/strong>1. Fuente de luz: L\u00e1mpara de c\u00e1todo hueco.<\/em>
\nDise\u00f1ada para emitir el espectro at\u00f3mico de un elemento, son espec\u00edficas seg\u00fan el elemento a determinar. Constituida por un c\u00e1todo hueco del metal a medir, El \u00e1nodo y el c\u00e1todo se encuentran en un cilindro de vidrio sellado, y lleno de gas inerte, normalmente arg\u00f3n o ne\u00f3n a baja presi\u00f3n.
\nLa l\u00e1mpara funciona de la siguiente manera:
\nSe suministra una corriente el\u00e9ctrica al c\u00e1todo, que hace que se liberen iones met\u00e1licos de \u00e9ste y llenen la l\u00e1mpara con el vapor at\u00f3mico. Los \u00e1tomos de vapor se excitan por colisi\u00f3n con los \u00e1tomos del vapor inerte, con la resultante excitaci\u00f3n electr\u00f3nica; cuando regresan a a su estado fundamental, emiten su energ\u00eda radiante caracter\u00edstica. De esta forma, obtenemos una energ\u00eda de una longitud de onda adecuada para ser absorbida por los \u00e1tomos en estado de reposo que se encuentran en la llama.<\/p>\n<\/a>
\n2. Quemador.
\n<\/em>Tiene por objeto colocar al elemento de estudio en un estado en el que se produzca la absorci\u00f3n de luz. En este componente tienen lugar dos procesos:
\n– Nebulizaci\u00f3n: Que tiene por objeto transformar la soluci\u00f3n en un fino aerosol antes de ser introducida en la llama.
\n– Atomizaci\u00f3n: Una vez en el interior de la llama, el solvente se evapora y deja en su lugar peque\u00f1as part\u00edculas microsc\u00f3picas que se desintegran bajo la influencia del calor, dando lugar as\u00ed a la formaci\u00f3n de \u00e1tomos.
\n*El combustible utilizado normalmente es el acetileno, y se trabaja con llamas de aire-acetileno.<\/p>\n<\/a>
\n3. Componentes fotom\u00e9tricos.
\n<\/em>Se emplean espectrofot\u00f3metros de haz simple o de doble haz<\/span>. Con los que los de doble haz se obtienen mejoras muy grandes en las lecturas.<\/p>\n<\/a>
\nLos monocromadores son del tipo redes de difracci\u00f3n<\/span>; tienen que ser de alta calidad, pues deben seleccionar un haz de luz de la longitud de onda del estudio, sin perder una cantidad excesiva de luz.
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\nLos detectores son de tipo fototubos<\/span>, de gran sensibilidad para detectar la se\u00f1al que les llegue.
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